線偏振光

線偏振光

在光的傳播方向上,光矢量只沿一個固定的方向振動,這種光稱為平面偏振光,由於光矢量端點的軌跡為一直線,又叫做線偏振光。光矢量的方向和光的傳播方向所構成的平面稱為振動面。線偏振光的振動面固定不動,不會發生旋轉。絕大多數光源都不發射線偏振光而發射自然光,需要經過起偏器才能獲得線偏振光。

基本介紹

  • 中文名:線偏振光
  • 光矢量:只沿一個固
  • 會發生旋:會發生旋
  • 振動面:方向所構
定義,雙折射晶體,用途,雙色性晶體,定義,偏振片,線柵起偏器,馬呂斯定律,

定義

在透明媒質界面上的折射和反射
自然光以偏化角入射在二種不同透明媒質的界面時,可得完全偏振的反射光與部分偏振的透射光。以空氣與玻璃為例,根據菲涅耳公式(見光在分界面上的折射和反射),此偏化角(布儒斯特角)為 iP=arctgn。如n=1.5,iP=57°。最簡單產生與檢查偏振光偏振鏡是用安置兩塊玻璃。最好用黑色玻璃,或用一般玻璃,反面磨毛塗黑,以吸收透射光及阻擋從玻璃後面射來的光。自然光先以 iP 角射向下面一塊玻璃,產生偏振垂直入射面的反射光射向第二塊玻璃。當上面的玻璃的入射面和下面的平行時,則可從上面玻璃見到反射光。但如上下玻璃的入射面互相垂直,由於垂直第一塊入射面的偏振成為平行第二塊入射面的偏振,不能被反射,觀察者雖隨第二塊轉 90° 角,亦看不到反射光,得黑視場。這裡下面一塊稱起偏鏡,上面一塊稱檢偏鏡。只要能產生偏振光的一對器件,都可以達到起偏與檢偏作用。這偏光鏡雖簡單,但入射光與出射光不在一條直線上,使用不便。如利用一堆玻璃片,使入射角也是 iP。由於經多片玻璃反射,透射光接近偏振光,而且與入射光在同一個方向上,很方便。所用的玻璃堆片每片的質量要好,表面平,光潔度好,以減少雜散光。

雙折射晶體

通過雙折射晶體(有很多自然界的晶體,如方解石(又名冰洲石),石英(又名水晶))等等,當自然光入射後,分解為二束偏振光,故名雙折射晶體。以方解石為例,通過三個鈍角匯合的頂角並和三面成等角的方向稱光軸,光沿光軸方向傳播,不產生雙折射,沿其他方向,都產生雙折射。以包含光軸並與稜體自然裂開面垂直的一個截面為例,這截面稱主截面。自然光在主截面內分解為尋常光(簡稱 o 光)、非常光(簡稱 e 光)。o 光遵守折射定律,垂直通過晶體,其偏振垂直主截面;e 光不遵守折射定律,偏離 o 光而出射,其偏振平行主截面。這兩偏振光進入空氣中後,為方便計,仍稱 o 光與 e 光。o 光與 e 光相距很近,如光束較粗,無法分開。為了只要一種偏振光,需採用以下稜鏡。

用途

尼科耳稜鏡
取長為寬約三倍的方解石, 將兩端面磨去一部分,使在主截面上銳角由 71° 減到 68°。再將晶體沿著短對角線切開,一分為二。再將切開面磨平拋光,然後再用加拿大樹膠粘合在一起。對於鈉黃光 λ=5893┱,e 光折射率ne=1.48641,o 光折射率 no=1.65836,而加拿大樹膠折射率為 nc=1.550,介乎二者之間。當自然光從端面入射稜體,到達樹膠層斜面,由於 e 光折射率小,可以透過。而 o 光折射率大,到達樹膠層時入射角大於全反射角,被樹膠層全反射到邊緣,被黑色塗層吸收。透到空氣中只有 e 光,其偏振從出射方向的晶體端面看,是平行端面的短對角線的。入射、出射光束的發散角不能很大。出射光束髮散角最大在 24° 左右,視所用光的波長而定。再大會使 o 光在一邊透過,e 光在另一邊全反射,使偏振不純。在紫外線區工作,要將加拿大樹膠換以甘油蓖麻油尼科耳稜鏡的缺點是,由於兩端是斜面,入射光與透射光不在一條直線上,當轉動稜鏡時,透射光線隨著轉動而移動,接收處的位置要隨著調動,很不方便。
格蘭-湯普森稜鏡
將方解石或石英磨成光軸平行棱邊的直角三稜鏡兩塊,再用加拿大樹膠粘合。兩稜鏡中也可夾一空氣薄層。光從端面垂直入射,o 光在膠面上全反射,而 e 光能透過。由於光垂直入射端面,反射較小,透射光強。並且轉動稜鏡,出射像可保持沒有橫向移動。
阿倫氏稜鏡
將方解石磨成三塊三稜鏡,然後粘合在一起,通光面積比格蘭-湯普森稜鏡大。空間的發散角約 26°。有些高級的偏光顯微鏡的上、下偏光鏡,常用這種稜鏡。
雙像稜鏡同時產生 o、e 兩種偏振光。但它們的分離的角度比天然方解石稜體的 o、e 光較大。兩光可以同時用,亦可分開用。

雙色性晶體

定義

通過雙色性(又名二向色性)晶體
某些雙折射晶體對二種互相垂直的偏振光具有不同的吸收。例如電氣石吸收 o 光比吸收 e 光大得多。白光經過 1 毫米厚的電氣石晶片,幾乎全部 o 光被吸收而 e 光只略微被吸收。透過的偏振光略帶黃綠色,足見吸收對波長還有依賴關係。

偏振片

W.B.赫勒帕思在 1852 年發現碘化硫酸金雞納(奎寧)針狀結晶有雙色性吸收。厚約 0.1 毫米的晶體已能完全吸收 o 光。但晶粒微小,當時無法用以產生偏振光。直至 1934 年才有人將碘化硫金雞納浮懸在膠體中,當膠體拉成薄膜時這些微小晶體隨著拉伸方向排列整齊,起了一大片雙色性晶體的作用。等薄膜乾後,把它夾在二塊平面玻璃片之間,製成大面積獲得偏振光的器件。也有用聚乙烯醇薄膜浸透了碘製成。這類薄膜片,商品名 Polaroid,稱偏振片。現在由於塑膠工業的發展,已有很多種變種偏振片。質量好的,可通過入射光中一個偏振光的 80%,而通過另一個偏振光小於 1%。兩個偏振片相互垂直,通過全部入射光的 0.01%,還不能全黑。一般產品,還達不到這指標。所以精密儀器中,還是採用上述稜鏡。雖然偏振片有偏振不純及光較弱的缺點,但它幾乎具有近乎 180° 的孔徑。又不像自然晶體受大小的限制,幾乎可以做得直徑大至數十厘米的尺寸。而且產品成本低廉,可大量生產。所以在很多實際套用中,小如觀看立體電影的偏光眼鏡,較簡單的偏光顯微鏡的上下偏光鏡,攝影用的消反光的附加鏡頭,大至光彈儀的起偏與檢偏鏡,都用這種薄膜偏振片。

線柵起偏器

在 1960 年有人在每毫米約 2160 條的透明光柵上鍍塗金屬鋁膜,形成透明及反射的線柵。類似偏振片的作用,當自然光通過線柵後,和鋁線條平行的偏振被吸收而獲得偏振垂直鋁線條的平面偏振光。其原理是自然光中平行鋁線的電振動,易使在鋁線中產生感應電流,等同於光被線柵吸收,而垂直鋁線的電場不易被吸收,得以通過。這思想是從微波引來的,所以有利於製作紅外光的起偏器。

馬呂斯定律

馬呂斯在 1808 年發現:任何產生單一偏振光的器件,它們的偏振光的透過平面互相平行的透過光強最大,為I0 。互相成 α 角,透過光強 I=I0(cosα)2。這就是馬呂斯定律。這是透過第一塊偏光鏡的電矢量的振幅,分解在第二塊透過平面的自然結果。設透過第一塊的電矢量振幅為 E0,則透過第二塊的為 E=E0cosα。將此式二次方,即為光強。
通過各向同性分子的散射,自然光被微粒(分子、原子)所散射,如微粒是各向同性的,則在原始光垂直的任何方向上,散射光是平面偏振的;如微粒是各向異性的,則散射光是部分偏振光。設自然光沿 x 方向射向微粒 O,由於微粒是各向同性的,微粒的感生偶極矩和入射光的電矢量是一致的。這偶極矩作強迫振動,輻射次波,就是散射光,在圖中可以看出,散射光在垂直原始光的方向上,是平面偏振光,而在其他方向上是部分偏振光。
馬呂斯定律馬呂斯定律
光入射到各向異性微粒上,由於被感應的偶極矩與入射光的電矢量不是矢量關係而是張量關係,感生偶極矩與入射光電矢量方向不一致,所以發出的次波,在與原始光垂直的方向上不一定是平面偏振光,而一般是偏振程度不高或部分偏振光。
晴朗的天空,在垂直太陽光方向用偏振片觀察天空,可以發現天空光是部分偏振光,偏振片在一個取向光亮度大,在與之垂直取向亮度小。這是由於散射光進行多次散射,另一方面由於大氣中有各向異性小微粒。
在人為安排的各向同性氣體的散射中,可在橫向得到偏振光。這也證明了,是光的電矢量而不是磁矢量,起了光的散射作用。
利用光的散射來產生需要的偏振光沒有實際意義。但反過來,利用散射光的偏振程度可以估計散射微粒的各向異性程度。

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