激波層

激波層

激波層,是指高超聲速流動中氣流繞過物體時,在物體附近形成一道激波,通常把物體頭部附近的激波和物面之間的區域稱為激波層。

激波層的結構決定著物體表面的壓強分布。激波層內,粘性力不顯著,通常可當作無粘流場處理。

基本介紹

  • 中文名:激波層
  • 外文名:shock layer
  • 定義:指高超聲速流動中氣流繞過物體
  • 解釋:把物體頭部附近的激波和物面之間
  • 類別:科學
形成原理,相關計算,

形成原理

高超聲速流動中氣流繞過物體時,在物體附近形成一道激波,通常把物體頭部附近的激波和物面之間的區域稱為激波層。在高超聲速條件下,由於激波很靠近物面,激波層是薄的,所以也稱薄激波層。利用激波層薄的特點,可對鈍頭物體的高超聲速無粘繞流問題,從理論上進行簡化處理。
由物面向外,激波層可細分為物面附近的邊界層、粘性作用可以忽略的無粘性區以及激波區。當激波層內氣體的高溫效應可以不考慮時(例如激波層內氣體的溫度小於2000開時),激波區的厚度是分子平均自由程的幾倍。如果來流氣體不很稀薄,分子碰撞自由程很小,在連續介質範圍內,激波區的厚度可以忽略,激波就成為一個物理量不連續變化的間斷面。邊界層的厚度和來流雷諾數成反比。如果雷諾數很大,邊界層便很薄,激波層幾乎變成無粘性區,邊界層對無粘性區的影響可以忽略。如果雷諾數降低,邊界層的厚度增加,無粘性區的厚度減小,邊界層和無粘性區流動之間的相互影響就變得重要。如果雷諾數更低,邊界層更厚,甚至整個激波層被粘性邊界層所充滿。因此,激波層又可分成無粘性激波層、粘性-無粘性干擾激波層和粘性激波層等。
在高超聲速飛行體形狀為鈍頭的情況下,在鈍頭附近,激波接近於正激波,其強度很大。如果來流馬赫數很高,激波層內的氣體溫度很高,就會產生一系列高溫效應,例如氣體分子的振動自由度被激發,氣體出現離解和電離等。在氣體出現電離後,激波層內的氣體就包含電子和離子,此時激波層就會象一個鞘層把物體包圍住,這種激波層稱為電漿鞘。研究這種情形下的激波層流動,對再入大氣層過程中的通訊具有重要意義。根據這種情況,激波層又可分成無高溫效應激波層和有高溫效應激波層。
無粘性激波層中氣體的運動,可用完全氣體和具有化學反應的混合氣體的歐拉方程(見流體力學基本方程組)描述;粘性激波層內的運動可用相應的納維-斯托克斯方程描述;至於粘性-無粘性干擾激波層,則需聯合求解歐拉方程和高階邊界層方程,或者直接求解簡化的納維-斯托克斯方程。

相關計算

激波層可分為亞音速區和超音速區。亞音速區位予駐點附近,氣流穿過近似正激波,速度減小,溫度升高,馬赫數M<1。受強激波壓縮的氣流繞物體流動時,不斷膨脹,流速增大,溫度下降,在激波層內某一位置,當地馬赫數M>1.亞音速區與超音速區的分界線稱為音速線。
激波層內某點的當地壓強p用下式計算:
式中p1——來流壓強;pw——壁面壓強。

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