晶格散射是2019年公布的物理學名詞。
基本介紹
- 中文名：晶格散射
- 外文名： lattice scattering
- 所屬學科：物理學_凝聚態物理學_固體及其性質
- 公布年度： 2019年
公布時間,出處,
公布時間
2019年全國科學技術名詞審定委員會審定公布的物理學名詞。
出處
《物理學名詞》。
晶格散射是2019年公布的物理學名詞。
晶格散射是2019年公布的物理學名詞。 公布時間2019年全國科學技術名詞審定委員會審定公布的物理學名詞。出處《物理學名詞》。...
載流子的散射，半導體的主要散射機構。在一定溫度下，半導體內部的大量載流子，即使沒有電場作用，它們也不是靜止不動的，而是永不停息地作著無規則的、雜亂無章的運動，稱為熱運動。同時晶格上的原子也在不停地圍繞格點作熱振動。半導體還摻有一定的雜質，它們一般是電離了的，也帶有電荷。載流子在半導體中運動時，...
反轉散射，物理學術語。內容簡介 Umklapp散射（也稱U-過程或Umklapp過程）是一種變換，如反射，矢量波，電子晶格勢散射或非諧波聲子 - 聲子（或電子 - 聲子）散射過程，反映電子狀態或在第一布里淵區外形成具有動量k向量的聲子。 Umklapp散射是限制結晶材料中熱導率的一個過程，其他過程是晶體缺陷處的聲子散射。對於...
中子散射（Neutron scattering）技術就是利用中子與聲子的非彈性散射來確定晶格振動色散關係的一種實驗方法。概念 中子散射技術就是利用中子與聲子的非彈性散射來確定晶格振動色散關係的一種實驗方法。原理 入射中子束與晶格振動的非彈性散射，可看成是吸收或發射了聲子。由於中子的能量[約為0.02~0.04eV]與聲子的能量...
《非常規超導體中電子與晶格元激發的散射譜學研究》是依託北京大學，由李源擔任項目負責人的面上項目。項目摘要 非常規超導是一類無法用傳統超導的BCS理論解釋的巨觀量子現象，其典型特徵包括較高的超導臨界溫度Tc，非簡單s波的超導序參量、較大的超導能隙/Tc比值等。目前所發現的非常規超導材料普遍表現出電子自旋的反...
由於囚禁的原子具有相同的磁化強度，因而形成了鐵磁性的體心立方晶格。4.CO2雷射晶格 通常，晶格光場中的冷原子是通過磁光阱來裝載的，且構成光學晶格的雷射一般是近共振的。由於原子間的碰撞以及光子散射效應，晶格中的原子密度一般不超過10oms/cm，而晶格密度一般為10cm左右。如此，晶格的原子填充率很低(早期的實驗...
拉曼散射的詮釋需用量子力學，不僅可解釋散射光的頻移，還能解決諸如強度和偏振等問題。按量子力學，晶體中原子的固有振動能量是量子化的，所有原子振動形成的格波也是量子化的，稱為聲子。拉曼散射和布里淵散射都是入射光子與聲子的非彈性碰撞結果。晶格振動分頻率較高的光學支和頻率較低的聲學支，前者參與的散射是...
導致振動引起的自由能減小。兩種效應結合使晶體體積依賴溫度。非簡諧性還與晶格熱導率有密切關係，沒有非簡諧性各模式的聲子之間不發生相互作用，攜帶熱流的聲子分布一旦建立，將不隨時間變化，意味著沒有熱阻存在，與實際情況不符。只有計入非簡諧性之後，各模式聲子之間有相互作用，引起散射，才可給出熱阻的存在。
通過引入散射體大小不同的複式晶格模型之後,在總的體積填充率相同的情況下，對帶隙能夠起到最佳化的作用。不僅如此，由於散射體材料種類不同,可以對帶隙的寬度起到一個調控的作用。複式晶格磁振子晶體概念的提出和帶隙結構的研究，為基於磁振子晶體的帶隙材料設計工程提供了一定的理論基礎。
是地球化學用語，指晶體結構中質點間的結合以共價鍵占主導地位的晶格。釋文：組成原子晶格的質點是原子，配位數均較低，一般小於4。原子晶格晶體一般表現為透明，具非金屬光澤，硬度高，熔點高，是電的絕緣體，熔融時也不導電。量子雷達散射截面的影響 量子雷達的散射過程被看作光子與目標表面原子間的相互作用。對...
1.晶格散射 半導體晶體中規則排列的晶格，在其晶格點陣附近產生熱振動，稱為晶格振動。由於這種晶格振動引起的散射叫做晶格散射。溫度越高，晶格振動越強，對載流子的晶格散射也將增強。在低摻雜半導體中，遷移率隨溫度升高而大幅度下降的原因就在於此。2.電離雜質散射 雜質原子和晶格缺陷都可以對載流子產生一定的散射...
1.晶格散射 半導體晶體中規則排列的晶格，在其晶格點陣附近產生熱振動，稱為晶格振動。由於這種晶格振動引起的散射叫做晶格散射。溫度越高，品格振動越強，對載流子的品格散射也將增強。在低摻雜半導體中，遷移率隨溫度升高而大幅度下降的原因就在於此。2.電離雜質散射 雜質原子和晶格缺陷都可以對載流子產生一定的散射...
聲子會與電子發生碰撞，這過程稱為晶格散射（lattice scattering）。主要由於上述兩種散射，自由電子的流動會被阻礙，晶體因此具有有限電阻。凝聚態物理學 凝聚態物理學研究物質的性質，特別是其電子結構。在凝聚態物理學裡，歐姆定律更複雜、更廣義的方程非常重要，屬於本構方程（constitutive equation）與運輸係數理論（...
為散射角。由此可得布拉格定律，它所描述的是晶格中相鄰晶體平面（由米勒指數h、k及l標記），產生相長干涉的條件：，其中n為整數，按各項參數大小而定，而λ則為波長。通過量度散射後入射波的強度，並將之表示成入射角的函式，可得干涉圖樣。在干涉圖樣中，當散射波滿足布拉格條件，就會產生非常強的強度，它們叫...
散射主要有兩方面的原因：①晶格散射。在低摻雜半導體中，μ隨T升高而大幅度下降。②電離雜質散射。雜質原子和晶格缺陷都可以對載流子產生一定的散射作用。但重要的是由電離雜質產生的正、負電中心對載流子有吸引或排斥作用，當載流子經過帶電中心附近，就會發生散射作用。電離雜質散射與摻雜濃度有關。摻雜越多，被散射...
它所描述的是晶格中相鄰晶體平面（由米勒指數h、k及l 標記），產生相長干涉的條件 ：2dsinθ =nλ,其中n為整數，按各項參數大小而定，而λ則為波長。通過量度散射後入射波的強度，並將之表示成入射角的函式，可得干涉圖樣。在干涉圖樣中，當散射波滿足布拉格條件，就會產生非常強的強度，它們叫布拉格尖峰。
在半導體中，兩個主載流子散射機制是電離雜質散射和晶格散射。因為電流與漂移速度成比例，電阻材料中的電流又與外部電場的大小成比例，歐姆定律可以用漂移速度來解釋。歐姆定律的最基本表達方式是：其中u是漂移速度，μ是材料的電子遷移率（單位為m² /（V⋅s）），E為電場（單位V / m）。實驗測量 用於評估恆定...
晶格原子振動偏離其格點,周期性場在局部遭破壞,使電子運動方向偏析,即發生散射。在電子與晶格振動之間出現動量和能量的交換。當電子將一部分能量和動量轉移給晶格時,晶格某一簡正模的格波幅度增大,升高了該簡正模的量子化能級,這時電子發射一個聲子。如果在散射過程中,某一簡正模格波降低了它的量子化能級,把能量和...
2.2.1散射實驗的建立 2.2.2倒格子定義 2.3布里淵區 2.4.1晶格的散射波振幅Ⅱ-Laue衍射方程 2.4.2晶格點散射波實驗Ⅲ-衍射的等效性 2.5.1影響衍射的因素 2.5.2幾何結構因子 2.5.3例題 2.5.4原子結構因子 2.6.1Eward球 2.6.2三種X射線衍射實驗方法 2.6.3其他實驗方法 第三次作業 第四次...
無機晶體不是理想晶體，而有機半導體本質上既是非晶態，所以存在著晶格散射、電離雜質散射等，因此載流子遷移率只能有一定的數值。測量方法 渡越時間法 渡越時間(TOP)法適用於具有較好的光生載流子功能的材料的載流子遷移率的測量，可以測量有機材料的低遷移率。在樣品上加適當直流電壓，選側適當脈衝寬度的脈衝光，...
超導電子不會受晶格散射，不產生電阻。③超導態的有序度可用有序參量ω（T）=Ns（T）/N表示，N為總電子數，Ns為超導電子數。T>TC時，無超導電子，ω=0；Τ 巨觀電磁理論 1935年，F·倫敦和H·倫敦兩兄弟在二流體模型的基礎上運用麥克斯韋電磁理論提出了超導體的巨觀電磁理論，成功地解釋了超導體的零電阻現象...
則在轉折處有一極大值。Ni的電阻率的變化在居里溫度以下正好與Pt的變化情況相反，如圖2(b)所示。圖3所給出的Cd電阻率是各向異性的，而且在居里溫度以下增長很快，這主要是由自旋散射所致，晶格散射（聲子部分）占比重較小，在居里溫度處沒有轉折現象，在c軸方向，高於居里溫度100K範圍記憶體在自旋短程漲落效應。
晶體襯度，電子學術語。在掃描電子顯微鏡中：聚焦電子束在晶體樣品表面掃描時，入射角θ連續變化，在θ角小於某組晶面的布拉格角θB的區域，入射電子受晶體原子的散射機會較多，如在樣品上方安裝電子檢測器，可接收到較強的背散射電子信號。而在θ＞θB的區域，入射電子受晶體原子散射的機會較少。電子經過晶格間的...
一般來說，雷射作用到材料上，能量首先被激發的電子吸收，再通過電子晶格散射的作用將能量傳遞給晶格，通常這個過程的時間尺度在幾十個皮秒，之後熱量在晶格之間傳遞，使得周圍晶格溫度升高，引起材料的相變焰化和氣化。對於納秒雷射來說，由於其脈衝寬度遠大於電子晶格散射的時間，在脈衝作用的過程中，能量有足夠的時間由...
構成晶體的最基本的幾何單元稱為晶胞（Unit Cell），其形狀、大小與空間格子的平行六面體單位相同，保留了整個晶格的所有特徵。晶胞是能完整反映晶體內部原子或離子在三維空間分布之化學-結構特徵的平行六面體最小單元。其中既能夠保持晶體結構的對稱性而體積又最基本特稱“單位晶胞”，但亦常簡稱晶胞。把組成各種晶體構造...
當電磁輻射或亞原子粒子波的波長，與進入的晶體樣本的原子間距長度相若時，就會產生布拉格衍射，入射物會被系統中的原子以鏡面形式散射出去，並會按照布拉格定律所示，進行相長干涉。對於晶質固體，波被晶格平面所散射，各相鄰平面間的距離為d。當被各平面散射出去的波進行相長干涉時，它們的相位依然相同，因此每一波...
7-5 各向同性彈性散射和弛豫時間 7-6 晶格散射和電導 7-7 金屬的輸運性質 第八章 半導體電子論 8-1 概述 8-2 半導體能譜和載流子 8-3 半導體電子的費米統計分布 8-4 電導和霍爾效應 8-5 p-n結 8-6 半導體的套用 第九章 固體的磁性 9-1 原子磁性 9-2 一般固體磁性概述 9-3 順磁性的統計理論和...
在實際晶體中，電子在運動中要經受由各種晶格不完整性所引起的碰撞。為能產生共振吸收，要求在兩次碰撞之間的自由時間τ內，完成一次以上迴旋，這要求有較強的磁場和較長的τ值(要求晶體中有儘可能少的雜質和各種晶格缺陷，並要求實驗在低溫下進行，以減小晶格散射的作用)。在100kG的強磁場下，ω約為1.7×10(m...
前者以晶體的布拉格散射為基礎，晶格形成一個三維的衍射陣列。根據布拉格條件,它把一定波長的X射線集中反射在以掠射角為中心的很窄的角度範圍內。可根據研究的能段選擇不同的晶體。布拉格分光儀適用於譜線輪廓、譜線位移等高解析度的研究,λ/Δλ約為10。無縫分光儀是在X射線望遠鏡前放一透射光柵,在望遠鏡焦平面形成...
入射波與晶格彈性散射，入射波矢量與出射波矢量大小相等，以波矢量大小為半徑，作一個球面，從球心向球面與倒易點陣的交點的射線為波的衍射線，這個球面稱為反射球（也稱厄瓦爾德球），見圖1-20所示，圖1-20中的格點為晶格的倒易點陣（倒易空間點陣）。晶格的電子衍射幾何以及電子衍射與晶體結構的關係由布拉格定律...