第二型弦理論

在理論物理學中，II型弦理論是一個統一的術語，包括IIA型弦和IIB型弦理論。II型弦理論在十個維度中解釋了五個一致超弦理論中的兩個。兩種理論在十個維度中都有最大量的超對稱 ，即32個增壓。兩種理論都基於面向封閉的字元串。在世界範圍內，它們僅在GSO投影的選擇上有所不同。

基本介紹

• 中文名：第二型弦理論
• 外文名：Type II string theory
• 學科：物理

IIA型弦理論

在低能量，IIA型弦理論是由類型描述IIA超重力在10個維度這是一個非手性理論（即左右對稱）與（1,1）d= 10超對稱;這個理論中的異常取消的事實是微不足道的。

在二十世紀九十年代，它由愛德華·威滕（建立在麥可·達夫，保羅·湯森德等人以前的見解的基礎上）認識到，弦耦合變為無窮大的IIA弦理論的極限成為一種新的11維理論，稱為M-理論。

IIA弦理論的數學處理屬於辛拓撲和代數幾何，特別是Gromov-Witten不變數。

IIB型弦理論

低能量時，IIB型弦理論用IIB超引力在十維中描述，這是一個手征理論（左 - 右不對稱），其中（2,0）d= 10超對稱;因此這個理論中的異常取消的事實是非常重要的。

在20世紀90年代，人們認識到具有弦耦合常數g的II型弦理論與具有耦合1 / g的相同理論相當。這種等價稱為S-對偶性。

OrientifoldIIB型弦理論導致I型弦理論。

IIB弦理論的數學處理屬於代數幾何學，特別是由Kunihiko Kodaira和Donald C. Spencer研究的複雜結構的變形理論。

1997年，Juan Maldacena提出了一些論據，指出IIB型弦理論等價於't Hooft極限的N = 4超對稱楊 - 米爾斯理論;這是關於AdS / CFT通信的第一個建議。

II型理論之間的關係

在20世紀80年代後期，人們認識到IIA型弦理論與T型對偶性的IIB型弦理論有關。