散射體積是2017年公布的海峽兩岸化學工程名詞。
基本介紹
- 中文名：散射體積
- 外文名： scattering volume
- 所屬學科：化學工程
- 公布年度： 2017年
公布時間,出處,
公布時間
2017年全國科學技術名詞審定委員會審定公布的海峽兩岸化學工程名詞。
出處
《海峽兩岸化學工程名詞》。
散射體積是2017年公布的海峽兩岸化學工程名詞。
散射體積是2017年公布的海峽兩岸化學工程名詞。 公布時間2017年全國科學技術名詞審定委員會審定公布的海峽兩岸化學工程名詞。出處《海峽兩岸化學工程名詞》。...
動態雷射散射儀是一種用於生物學領域的分析儀器，於2014年06月18日啟用。技術指標 雷射光源：60mW 658nm GaAs線性偏振雷射；雷射壽命：保證10000小時； 檢測器類型：超靜式混合光電二極體，嵌入式場效應電晶體互阻抗放大器； 散射體積：0.02ul；檢測角度：3個；角度範圍：45、90、135度； 分子量測定範圍：10e+3...
多角雷射光散射儀 多角雷射光散射儀是一種用於材料科學領域的分析儀器，於2002年5月1日啟用。技術指標 分子量測量範圍：103～106 Daltons，分子粒徑測量範圍：10 nm～1 um散射體積：0.1 ul，流速精度：0.1%，掃描速率：2, 4, 8, 16次/秒。主要功能 測定高聚物分子量及其分布。
體積散射係數 所考慮體積的散射截面除以該體積的商。
多角度雷射光散射儀是一種用於材料科學領域的分析儀器，於2015年06月16日啟用。技術指標 1. Mw測量範圍：？500 to 109 Daltons;2. Rg測量範圍：10nm to 1um;3.樣品池體積：100uL;4. 散射體積：20nL;5. 角度個數：不少於8個;6. 光源：35mW，635nm;7.光纖: 低數值孔光纖傳輸數據; 8. 檢測器：CCD, ...
瑞利散射公式 對於比入射光波長小得多的質點,瑞利導出稀膠體的散射公式：式中Rθ為瑞利比,表征該體系的散射能力；I為入射光強度;i(r,θ)為單位散射體積在散射角為θ、距離為r處的散射光強；λ為入射光在介質中的波長；n1和n0分別為分散相與介質的折射率;N為單位體積內的散射質點數；v為膠體質點的體積。cos2...
《電磁輻射的電漿散射：理論與測量技術》是2022年科學出版社出版的圖書。內容簡介 《電磁輻射的電漿散射——理論與測量技術（原書第二版）》為《電漿輻射的電磁散射》1975年版的更新版，在其基礎上增加了工業和熱密電漿、高能粒子測量和儀器、集體湯姆孫散射與技術等內容。《電磁輻射的電漿散射——...
式中、為散射光和入射光強；為溶液濃度(克/毫升)；為阿佛伽德羅數；為散射角；λ為入射光在介質中的波長;為散射中心至測量光強處的距離；Μ為分子量；為溶劑的折射率；為溶液折射率的濃度增量。單位散射體積的90°散射(光和入射光強之比)稱瑞利因子：從上式可以測定高分子的分子量。當高分子的分子尺寸大於 λ/...
海水光散射是指進入海水中的光，一部分被吸收，另一部分發生光波的散射而改變了原來的傳播方向發生的光學散射現象 成因 在海水中，散射使光能減弱的量值 與光射入水層的厚度 具有如下微分方程的關係：式中 稱散射係數，海水對光的體積散射是由海水分子導致的，因此海水對光的散射屬瑞利散射，按瑞利定律，其散射...
1N單位，傳輸損耗減少0.1—0.4dB；在散射角方面，傳輸損耗隨散射角增大而增大，一般散射角每增加1°，傳輸損耗增加約10dB。口面介質耦合損耗又稱無線電增益虧損，是指在對流層散射傳播中，由於多徑效應，隨著天線增益升高（＞30dB時）或波束變窄，有效散射體積隨之減小，導致天線的平面波增益不能完全實現，天線在...
而對於溶液，由於分子或離子粒徑更小，且散射光的強度會隨散射粒子體積的減小而明顯減弱，從而幾乎不會產生丁達爾效應。實際套用 丁達爾效應是區分膠體與溶液的一種常用物理方法。（還可以用半透膜檢測）丁達爾效應在生物醫藥工作方面的套用：在臨床檢驗領域有較為廣泛的研究，例如：生物試劑檢測與製備，對生物分子的...
當可見光電子束、X射線及中子輻射在含有生物大分子的非均一介質中傳播時，能使這些大分子產生散射輻射。通過測量這些散射輻射的強度或頻率，可以推算生物大分子的分子量、大小、體積、形狀、結構及運動等性質。這種測量技術稱為生物大分子的散射技術。由於入射線的種類不同，它們與生物大分子相互作用的性質不同，這項...
目標或體積散射截面 在一束平面行波上截取的一個橫截面的面積，該面積上的聲功率與所指目標向所有方向散射的聲功率或該體積中的散射體散射的聲功率相等。
結果：大多數散射角很小，約1/8000散射大於90°； 極個別的散射角等於180°。結論：正電荷集中在原子中心。大多數α粒子穿透金箔：原子內有較大空間，而且電子質量很小。一小部分α粒子改變路徑：原子內部有一微粒，而且該微粒的體積很小，帶正電。極少數的α粒子反彈：原子中的微粒體積較小，但質量相對較大。
採用物理方法模擬光線透過空氣中的塵埃，霧氣，煙塵等粒子形成光柱效果的計算十分複雜，最早研究體積散射的研究人員提出了光線在粒子中傳播散射的計算模型；隨後有人提出了渲染任意體密度的計算模型。但是這些計算模型由於很高的計算複雜性很難套用到互動式的系統中。為了達到很好的體積光渲染效果，又能保證良好的實時性。
①產生散射作用的質點尺度比入射輻射的波長小；②散射質點不是導電體；③散射質點對於其光學特性為對稱球形。因乾潔空氣分子就是這樣大小的質點，故雷來定律又稱為分子散射定律。設有一截面積為1平方厘米的單色光束投射到1立方厘米的空氣上，投射光束的強度為Sλ，以iλ表示單位體積空氣在單位時間內向各個方向的總散射...
電磁波的散射，當電磁波入射到巨觀物體或微觀電子上時，引起物體上的誘導電荷和電流，或改變電子運動，從而向各個方向輻射電磁波的過程。以光波為例，它主要和物質（氣、液、固）中的電子發生相互作用。因此，當光波入射到物體上時，波的電場使物質中的電子受到加速。這些加速了的電子沿不同方向輻射出電磁波(見電磁...
目標或體積背向散射截面 4π與背向散射的二次方聲壓及至散射體聲中心距離的平方三者的乘積，除以入射於所指體積中散射體的二次方聲壓的商。如不是背向，則需註明人射角和散射角。
物理學家瑞利勳爵最先發現這散射效應的正確模型，因此稱為瑞利散射。為了要符合瑞利模型的要求，圓球的直徑必須超小於入射波的波長，通常上界大約是波長的1/10。在這個尺寸範圍內，散射體的形狀細節並不重要，通常可以視為一個同體積的圓球。當陽光入射於大氣層時，氣體分子對於陽光的瑞利散射，使得天空呈現藍色。這是...
海水中直徑遠大於光波波長的懸浮顆粒和透明物質引起的散射強度，比水分子的瑞利散射大得多,其總散射係數b和波長的關係不大，可用下式表示： 式中Ki為有效因子或散射有效面積；Ni為單位體積的粒子數；Di為粒子直徑；n為粒子的光學類型數。在準直光束的傳輸路徑中，用體積散射函式β(θ)表示從一個小體積元所產生的...
雷達發射的是間斷的電磁波束(脈衝)，它在空間占有體積V,當這一波束進入雲雨中時,只有V/2（有效散射體積）的粒子的後向散射，能夠同時到達雷達天線處而構成氣象雷達回波。利用給出的回波功率同雷達特性參數和有效散射體積內粒子散射之間的關係，就可以根據氣象雷達回波對雲和降水等進行定性和定量研究。氣象雷達通過空腔...
由於散射光很弱,而且在不同方向上的強度變化可達 5個數量級。所以在散射儀中都採用光電倍增管作光電接收器件，以提高接收靈敏度,並作適當的信號處理。為了保證測量的精度,要求光源的發光強度在測定過程中保持穩定，並採用雙光路比較測量，對散射體積隨角度的變化進行實時校正。小角度散射測量，是不可缺少的散射參量。...
但在實際情況中，能量在波束內均勻分布的情況是不存在的。需在假定天線發射的能量流密度隨偏軸角度作常態分配的條件下，考慮微波在傳播介質中被削弱以及散射體積未被降水充滿的情況。因此，氣象雷達方程應寫為 式中 θ、Φ為波束半功率點間的角寬度；K為路徑衰減因子；ψ為波束充實因子。氣象雷達方程具有各種形式，...
太陽輻射通過大氣，一部分到達地面，稱為直接太陽輻射；另一部分為大氣的分子、大氣中的微塵、水汽等吸收、散射和反射。被散射的太陽輻射一部分返回宇宙空間，另一部分到達地面，到達地面的這部分稱為散射太陽輻射。到達地面的散射太陽輻射和直接太陽輻射之和稱為總輻射。太陽輻射通過大氣後，其強度和光譜能量分布都發生...
由於溶膠粒子大小一般不超過 100 nm ，小於可見光波長（ 400 nm ～ 700 nm ），因此，當可見光透過溶膠時會產生明顯的散射作用。而對於真溶液，雖然分子或離子更小，但因散射光的強度隨散射粒子體積的減小而明顯減弱，因此，真溶液對光的散射作用很微弱。此外，散射光的強度還隨分散體系中粒子濃度增大而增強。所以...
散射損耗分為兩類，即體積散射和表面散射。使用特殊工藝，現已能製造出反射率高達99.89%，散射率為0.09%的反射鏡。對鍍膜材料進行適當組合可用作雷射高反射膜和雷射寬頻高反射膜。用電子槍鍍制雷射反射膜稱為“硬”膜，它只有通過拋光才能除去。一般用蒸發鍍制的反射膜，在稀酸中能被溶解，稱為“軟”膜。