基本介紹
- 中文名：托爾曼－奧本海默－沃爾科夫方程
- 外文名：Tolman-Oppenheimer-Volkoff Equation
- 簡稱：TOV Equation
- 作用：在輻射壓力和自身引力
介紹,目錄,方程形式,歷史,極限,
介紹
（重定向自托爾曼-奧本海默-沃爾科夫極限）
目錄
方程形式
方程的形式為
這裡是徑向坐標，而我們用和分別是物質在其半徑處的密度和壓力。是在半徑以內物質的總質量，這是從遠處的觀察者所觀察到的它的引力場的角度而言的（所謂遠處，是指那裡的度規不受到系統本身的引力場影響）。這個質量滿足，並且有
這個方程的導出來自愛因斯坦引力場方程在一個廣義的定態且球對稱度規（不一定是史瓦西度規）條件下的解，具體討論的導出過程可參考這裡。這裡簡單敘述為，對於一個滿足托爾曼-奧本海默-沃爾科夫方程的解，度規具有如下形式
其中滿足約束條件
在托爾曼-奧本海默-沃爾科夫方程下求得的中子星質量上限：紅色曲線表示的是一個密度為的各向同性球對稱中子星質量與其半徑的關係，藍色曲線表示它的質量上限，其中表示的係數4/9的來源請參考這裡
當系統的狀態方程（EOS，它建立了密度與壓力的關係）確定後，托爾曼-奧本海默-沃爾科夫方程能夠完全決定這個球對稱且各向同性的系統在引力平衡狀態下的結構。注意到如果項可忽略，托爾曼-奧本海默-沃爾科夫方程會退化成牛頓力學的流體靜力學方程，這是當相對論修正不重要時求解球對稱且各向同性的系統在引力平衡狀態下的結構所需要的方程。托爾曼-奧本海默-沃爾科夫方程也因此特別叫做恆星的流體靜力學平衡方程。
這裡是星體的總質量，這仍然是從遠處的觀察者所觀察到的它的引力場的角度而言的。如果星體的邊界處於，度規的連續性以及的定義都要求
但從另一方面看，如果考慮系統的引力場作用下的度規，將星體的密度在對應的體元下積分，將得到一個更大的質量函式
這兩個質量的差別為
這個值是大於零的，體現了星體因引力作用產生的束縛能量，也就是將星體內部的物質打散後拋到無限遠處所要消耗的能量。
歷史
極限
托爾曼-奧本海默-沃爾科夫極限（TOV極限，也叫奧本海默-沃爾科夫極限）即是中子星的質量上限，類似於白矮星質量上限的錢德拉塞卡極限。如上節所述，奧本海默和沃爾科夫得到的中子星質量上限約為0.7倍太陽質量，這在今天看來應該是錯誤的，當今的結果在1.5至3倍太陽質量之間。對於質量小於此極限的中子星，支持星體的內部壓力來自中子與中子之間的強相互作用以及中子本身的量子簡併壓力；而對於質量大於此極限的中子星會在自身引力的作用下崩潰，從而坍縮為一個黑洞，理論上在其他途徑的內部壓力支持下還可能成為其他形式的星體（例如在夸克簡併壓力的支持下坍縮為夸克星）。但由於對這些理論上的夸克簡併物質了解相對中子簡併物質更少，一般天體物理學家相信，除非有實際觀測的反例證實，中子星在超過這一極限時都會直接坍縮為黑洞。
