動力黏性，表征流體內部阻礙其分子間相對流動的物理屬性(分子黏性)的一個常數，它等於切應力與流體運動的切變之比。對0℃時的乾空氣，動力黏性約為1.7×10－4g·cm-1·s-1。
| 中文名稱 | 動力黏性 |
| 英文名稱 | dynamic viscosity |
| 定 義 | 表征流體內部阻礙其分子間相對流動的物理屬性(分子黏性)的一個常數，它等於切應力與流體運動的切變之比。對0℃時的乾空氣，動力黏性約為1.7×10－4g·cm-1·s-1。 |
| 套用學科 | 大氣科學（一級學科），動力氣象學（二級學科） |
動力黏性，表征流體內部阻礙其分子間相對流動的物理屬性(分子黏性)的一個常數，它等於切應力與流體運動的切變之比。對0℃時的乾空氣，動力黏性約為1.7×10－4g·cm-1·s-1。...
動力粘度（dynamic viscosity），也被稱為動態粘度、絕對粘度或簡單粘度，定義為應力與應變速率之比，其數值上等於面積為1㎡相距1m的兩平板，以1m/s的速度作相對運動時，因之間存在的流體互相作用所產生的內摩擦力。單位為N·s/㎡（牛頓秒每米方），即Pa·s（帕秒），其量綱為M/（L·T）。表征液體粘性的內...
空氣黏度，又稱空氣動力黏度，舊稱黏性係數。表征空氣黏性的一個物理量。是分子自由層碰撞抵制剪下變形的能力。當空氣的運動速度梯度為1時，層間單位面積上的粘性摩擦力:就是空氣黏度。因為它包含了動力學單位，所以也被成為空氣動力粘性係數。空氣黏度是空氣的一種屬性，表征空氣粘性的大小。空氣黏度的大小與溫度關係...
牛頓流體：符合牛頓公式的流體。 黏度只與溫度有關，與切變速率無關， τ與D為正比關係。非牛頓流體：不符合牛頓公式 τ/D=f（D），以ηa表示一定（τ/D）下的黏度，稱表觀黏度。理想流體：沒有阻力對抗剪應力的流體被稱為理想流體或無黏流體。測定方法 通常情況下黏度測定有：動力黏度、運動黏度和條件黏度...
牛頓黏性定律（Newton’s law of viscosity）是2018年公布的生物物理學名詞。定義 描述一類流體內摩擦力(剪應力)與剪下率關係的定律。可表述為：當流體的流動為層流時，平行平板中流體層間的摩擦阻力(f)與流體層的面積(A)和剪下率(du/dy)成正比。即：f=ηA(du/dy)。式中：η是比例係數(即動力黏度係數)。
因此，降低黏性阻力就是減少機械能的消耗，也就意味著節能。長期以來，從航空到水下運動的廣闊領域，人們一直在尋找減少流體阻力的有效方法。減小黏性阻力，大體有以下四種作法：1、用任何一種減小壁面剪下應力的方法來減小摩阻；2、作成浸水面積小、摩阻形狀影響係數小的形狀；3、 表面作得光滑以減小粗糙度的影響；...
而流體的溫度正是分子熱運動的動能的一個直接標誌，因此同一流體的黏度只決定於流體的溫度，而與壓強無關。液體和氣體的動力黏性係數隨溫度變化的趨勢相反，因為它們產生黏性的物理原因不同，前者主要來自於液體分子間的內聚力，黏度與溫度成正比；後者主要來自於氣體分子的熱運動，黏度與溫度成反比。
動力學黏度 動力學黏度（dynamic viscosity）是2019年公布的冶金學名詞。定義 黏性流動產生的剪下應力與流體流動速度梯度之比。單位為Pa·s。出處 《冶金學名詞》第二版。
在流體力學的研究中，當速度梯度發生變化時，我們把動力粘度μ為不變數的流體稱為牛頓流體；把μ為變數的流體稱為非牛頓流體。實驗表明，流體的動力黏性係數，將隨流體的溫度改變而變化，但隨流體的壓力變化則不大。當溫度升高時，氣體的動力粘度都將增大。這是因為，氣體的黏性力主要來自相鄰流動層分子的橫向動量...
所以，黏度 只決定於分子的熱運動速度，而流體的溫度正是分子熱運動的動能的一個直接標誌，因此同一流體的黏度只決定於流體的溫度，而與壓強無關。液體和氣體的動力黏性係數隨溫度變化的趨勢相反，因為它們產生黏性的物理原因不同，前者主要來自於液體分子間的內聚力，黏度與溫度成正比；後者主要來自於氣體分子的熱...
黏性流與非黏性流 當流體內的阻力越大時，描述流體須考慮其黏性的影響。雷諾數可用來估算流體的黏性對描述問題的影響。所謂史托克流指雷諾數相當小的流動。在此情況，流體的慣性相較於黏性可忽略。而流體的雷諾數大代表流體流動時慣性大於黏性。因此當流體有很大的雷諾數，假設它是非黏性流，忽略其黏性，可當成一個...
具有黏性的實際流體的運動。由於黏性作用，流體質點粘附在物體表面上，形成流體不滑移現象（即相對速度為零），因而產生摩擦阻力和能量耗散。同時，當流體流過鈍體時，物體後部表面附近的流體受到阻滯、減速，並從表面分離，從而形成低壓旋渦區（即尾流）和壓差阻力。此外，粘性流動內部也有內摩擦和能量耗散。在高速粘性...
所以，黏度只決定於分子的熱運動速度，而流體的溫度正是分子熱運動的動能的一個直接標誌，因此同一流體的黏度只決定於流體的溫度，而與壓強無關。液體和氣體的動力黏性係數隨溫度變化的趨勢相反，因為它們產生黏性的物理原因不同，前者主要來自於液體分子間的內聚力，黏度與溫度成反比；後者主要來自於氣體分子的熱運動，...
，因此在研究流動液體時必須考慮黏性的影響。為了分析問題簡便，通常先假設液體沒有黏性，推導出一些理想的簡單結論，而黏性的影響則通過實驗對理想的結論加以修正。對於液體的可壓縮性問題，也可用同樣方法處理。（1）理想液體 在研究流動液體時，將假設的既無黏性又無壓縮性的液體稱為理想液體，而事實上存在的有黏性...
所以，黏度只決定於分子的熱運動速度，而流體的溫度正是分子熱運動的動能的一個直接標誌，因此同一流體的黏度只決定於流體的溫度，而與壓強無關。液體和氣體的動力黏性係數隨溫度變化的趨勢相反，因為它們產生黏性的物理原因不同，前者主要來自於液體分子間的內聚力，黏度與溫度成正比；後者主要來自於氣體分子的熱運動，...
黏性[流]空氣動力學 黏性[流]空氣動力學（viscous flow aerodynamics）是2005年公布的航天科學技術名詞。公布時間 2005年，經全國科學技術名詞審定委員會審定發布。出處 《航天科學技術名詞》
復阻尼理論對於一般的結構動力回響來說，計算過程非常複雜，因此，在動力回響分析中，復阻尼理論套用不多，本文限於篇幅，也就不再展開了。粘滯阻尼理論假定阻尼力與運動速度成正比，通常是用不同頻率的阻尼比ζ來表征系統的阻尼：粘滯阻尼理論最顯著的特點在於其阻尼力是直接根據與相對速度成正比的關係給出的，不論...
這一工作可以看作是空氣動力學經典理論的開始。1755年，數學家歐拉（Euler）得出了描述無粘性流體運動的微分方程，即歐拉運動微分方程。這些微分形式的動力學方程在特定條件下可以積分，得出很有實用價值的結果，如伯努利方程。法國力學家J.le.T.達朗貝爾在不考慮黏性影響的情況下，得到運動不受阻力的佯謬（達朗貝爾佯謬...
研究與觀察發現，並不是所有的飽和砂土和少黏性土在地震時都一定發生液化現象，因此必須了解影響砂土液化的主要因素，才能作出正確的判斷。影響砂土液化的主要因素有如下幾種。（1）土類。土類是一個重要的條件，粘性土由於有黏聚力c，即使孔隙水壓力等於全部固結應力，抗剪強度也不會全部喪失，因而不具備液化的內在條件...
幾乎所有的固體材料都具有黏性。金屬、土壤、混凝土的黏性效應都很明顯。考慮黏性效應才能解釋變形速度變化對塑性變形的影響。有些情況下，黏性對材料力學性能的影響小到可忽略，但某些聚合物、岩土材料及處於高速變形狀態下的金屬材料則具有明顯的黏性，對於這些材料的變形情況，黏性的影響必須予以考慮。動力實驗表明：許多...
運動學粘性係數是用來衡量流體粘性大小的物理量，是流體的動力粘性係數μ與其密度ρ的比值。以符號γ表示，即γ=μ/ρ，單位是m²/s，γ無特殊物理意義，因具有運動學的量綱，故稱為運動學粘性係數。它表征的物理量是粘性力與慣性力之比。γ的數值取決於流體的性質、溫度和壓力。工程計算中經常要涉及到粘性的...
（4）與流體的物理性質有關。牛頓內摩擦定律的數學表達式為F=S*μ（du/dy）。而面積上的摩擦力（切應力）為F/S=μ（du/dy）。μ稱為動力粘度或動力粘性係數。把μ與流體密度P的比值稱為運動粘度或運動粘性係數V。在流體力學中，不考慮粘性的流體稱為理想流體，否則稱為實際流體。
單位面積上的流體黏性應力，與沿運動平面法線方向每單位長度的速度變化成正比。右邊的比例係數稱為動力學粘性係數，或內摩擦係數。納維-斯托克斯方程中：黏性項 適用於牛頓流體。二、歐拉準則 對於受壓力、粘性力或重力同時作用的兩個流動，在忽略表面張力、壓縮力及其他因素時，要同時滿足歐拉和雷諾準則或歐拉和佛汝...
流體的動力黏度主要與流體的種類及溫度有關。在通常壓強範圍內，壓強對流體黏性的影響很小，可以忽略不計。溫度對流體的黏性影響很大，而且溫度對液體和氣體黏性的影響完全相反，液體黏性隨溫度升高而減小，氣體黏性隨溫度升高而增大。這是因為液體的分子間距小，分子間的吸引力是構成液體黏性的主要因素，溫度升高，分子...
——動力黏度，。流層間單位面積上的內摩擦力稱為黏性切應力，用符號τ表示。式中，τ——黏性切應力，。如果流體的速度在y方向不是線性變化，則黏性切應力可表示為： 上式即為牛頓內摩擦定律。從牛頓內摩擦定律可知，當速度梯度等於零時，內摩擦力也等於零。所以，當流體處於靜 止狀態或以相同速度運動(流層...
黏性 是第三種理想化的特性，適用於固體和流體，是來抵抗剪力及流動力的。通常用黏性體來描述黏性特性。與彈性和塑性不同的是，黏性完全與時間有關。變形不僅取決於作用力，而且還取決於作用力的速度，結果就是可以畫出力與時間或變形與時間的曲線來表示這種材料的性質。變形不是與作用力同時發生，而是隨後出現的。只...
1.2.2 動力黏度 3 1.2.3 黏性流體和理想流體 5 1.3 流體的壓縮性和溫度膨脹性 5 1.3.1 流體的壓縮性 5 1.3.2 流體的溫度膨脹性 6 1.3.3 可壓縮流體和不可壓縮流體 7 1.4 流體的界面現象和表面張力 8 1.4.1 表面張力 8 1.4.2 毛細現象 9 習題 11 第2章 流體靜力學 13 2.1 作用...
17.黏度（mPa·s,15ºC）：0.6405 （mPa·s,20ºC）：0.5945 （mPa·s,25ºC）：0.5525 （mPa·s,30ºC）：0.5142 18.閃點（ºC,開口）：11[y1] 22.閃點（ºC,閉口）：12.0 23.蒸發熱（KJ/mol,b.p.）：35.32 24.熔化熱（KJ/kg）：98.81 25.生成熱（KJ/mol,氣體）：-201...
第七章黏性流體動力學 第一節不可壓縮黏性流體運動微分方 程（納維斯托克斯方程）第二節NS 方程的精確解 第三節邊界層的基本概念 第四節層流邊界層的微分方程 第五節邊界層動量積分關係式 第六節平板邊界層的近似計算 第七節邊界層分離及減阻 第八節繞圓柱體的流動 第九節湍流概述 第十節雷諾方程 第十一...
